雙頻帶寬通帶毫米波濾波器設(shè)計(jì)

摘要：選取Y環(huán)和Y組成的復(fù)合圖形為基本圖形單元,采用密集三角形排布方式,設(shè)計(jì)了一種密集型組合單元頻率選擇表面(FSS)結(jié)構(gòu)?；谧V域法,通過(guò)重新選取新的分析單元的方法,從理論上進(jìn)行了頻譜分析。分析結(jié)果表明,該FSS結(jié)構(gòu)能夠?qū)崿F(xiàn)雙頻的寬通帶特性,并且具有很好的極化穩(wěn)定性和角度穩(wěn)定性。

1 引 言

由于周期結(jié)構(gòu)可以控制電磁波的傳輸，近幾年周期結(jié)構(gòu)的物理性質(zhì)和應(yīng)用得到了人們 的極大關(guān)注，比如頻率選擇表面(FSS)[1]和光子帶隙材料[2]。頻率選擇表面可以作為空間 濾波器，與電磁波相互作用表現(xiàn)出明顯的帶通或帶阻的濾波特性。它是由周期性排列的金 屬貼片單元或金屬屏上周期性的開(kāi)孔單元構(gòu)成的一種二維周期陣列結(jié)構(gòu)。因其具有特定的 頻率選擇作用而廣泛地應(yīng)用于微波[3]、紅外直至可見(jiàn)光波段[4]。

隨著對(duì)FSS 研究的深入，研究范圍也越來(lái)越廣，涉及到介質(zhì)加載的FSS、非常規(guī)單元 FSS、非常規(guī)排列FSS、雙屏FSS 等[5]。如何實(shí)現(xiàn)FSS 的多通帶和寬頻帶的頻率響應(yīng)特性也 成為研究的熱點(diǎn)[6]。

單元周期大小對(duì)FSS 的傳輸帶寬的影響很大[1]，因此我們可以通過(guò)調(diào)整單元之間的間 距來(lái)調(diào)整兩個(gè)通帶的帶寬。Y 環(huán)和Y 縫單元為FSS 結(jié)構(gòu)中常用的單元[7]，本文通過(guò)將兩者 組合，以組成的復(fù)合圖形為基本圖形單元，并且采用密集型的單元排布方式，設(shè)計(jì)了一種 組合單元密集型FSS 結(jié)構(gòu)。頻譜分析結(jié)果表明，此結(jié)構(gòu)是一種同時(shí)具有雙頻和寬通帶特性 的毫米波濾波器，并且濾波特性對(duì)于不同的極化方式和不同的入射角度具有較好的穩(wěn)定性。 這些特性在航天航空以及多頻段地面天線站衛(wèi)星通訊領(lǐng)域有重要的應(yīng)用[8]。因此，對(duì)這種 組合單元密集型FSS 傳輸特性的研究具有十分重要的理論意義和應(yīng)用價(jià)值。

FSS 的理論分析方法很多，有 B.A.Munk 和R.J.Luebbers 等人的模式匹配法[9]、T.K.Wu 和R.Mittra 等人的譜域分析法[10]、E.A.Parker 和J.C.Vardaxoglou 等人的等效電路法[11] 等。本文采用譜域法對(duì)組合單元密集型FSS 結(jié)構(gòu)進(jìn)行分析。

2 理論分析

利用譜域法分析孔徑型FSS 結(jié)構(gòu)電磁散射問(wèn)題，第一步是把FSS 的散射場(chǎng)及入射場(chǎng)與屏 上的表面感應(yīng)磁流建立聯(lián)系。自由空間的孔徑型FSS 分布在X-Y 平面，首先建立單個(gè)周期單 元的積分方程，然后修改為整個(gè)周期陣列的積分方程。

如圖1 所示為組合單元FSS 結(jié)構(gòu)的單元排布方式，單元以Dy和Ds為周期進(jìn)行排布，兩 個(gè)周期方向的夾角為θ ，此時(shí)每個(gè)單元的平均占有的面積為S，如表達(dá)式(1)所示。當(dāng)單 元以傳統(tǒng)的松散結(jié)構(gòu)排布時(shí)[13]，組合單元本身就可以作為周期單元進(jìn)行計(jì)算;但是對(duì)于密集 型排布的FSS 結(jié)構(gòu)，面積為S 的區(qū)域已經(jīng)不能容納組合單元，因此，計(jì)算時(shí)組合單元不能作 為周期單元，只能選取新的周期單元。本文選取了如圖2 所示的新的周期單元，X 方向周期 為a，Y方向周期為b，見(jiàn)表達(dá)式(2)。

在x 方向和y 方向上的周期，θ 是FSS 兩個(gè)周期方向夾角，對(duì)于新選定周期單元θ =90°。 對(duì)于有介質(zhì)加載的情況，只需將自由空間的格林函數(shù)換成有介質(zhì)加載時(shí)的格林函數(shù)即可。 用矩量法求解方程(6)，基函數(shù)選用子域基函數(shù)中的Rooftop 函數(shù)[12]，就可以求出等效磁 流M ，進(jìn)而可以求出反射和透射系數(shù)。