非周期信號(hào)的傅里葉變換

前面已討論了周期非正弦信號(hào)的傅里葉級(jí)數(shù)展開(kāi)，下面來(lái)分析非周期信號(hào)的傅里葉變換。當(dāng)周期信號(hào)的重復(fù)周期T無(wú)限增大時(shí)，周期信號(hào)就轉(zhuǎn)化為非周期信號(hào)（單個(gè)不重復(fù)信號(hào)），如對(duì)于周期矩形脈沖波，當(dāng)周期T趨于無(wú)窮大時(shí)，周期信號(hào)就轉(zhuǎn)化為單個(gè)非周期脈沖。從例6-1-2的結(jié)果可知，此時(shí)信號(hào)頻譜間隔趨于零，即譜線從離散轉(zhuǎn)向連續(xù)，而其振幅值則趨于零，信號(hào)中各分量都變?yōu)闊o(wú)窮小。盡管各頻率分量從絕對(duì)值來(lái)看都趨于無(wú)窮小，但其相對(duì)大小卻是不相同的。為區(qū)別這種相對(duì)大小，在周期T趨于無(wú)窮大時(shí)，求的極限，并定義此極限值為非周期函數(shù)的頻譜函數(shù)，即：

當(dāng)時(shí)，，轉(zhuǎn)化為，即離散的頻譜轉(zhuǎn)為連續(xù)頻譜，上式可改為：

（6-4-1）

對(duì)于一個(gè)非周期信號(hào)，可由上式求出其頻譜函數(shù)，同理若已知非周期信號(hào)頻譜函數(shù)，則也可求出其時(shí)域表達(dá)式。其計(jì)算式為：

（6-4-2）

式（6-4-1）與式（6-4-2）是一對(duì)傅里葉積分變換式，式6-4-1把時(shí)域信號(hào)轉(zhuǎn)換為頻域的頻譜函數(shù)信號(hào)，稱為傅里葉正變換。而式6-4-2是把頻域信號(hào)變換為時(shí)域信號(hào)，稱為傅里葉逆變換。進(jìn)行傅里葉變換的函數(shù)需滿足狄里赫里條件和絕對(duì)可積條件。

例6-4-1 求圖6-4-1a所示的單個(gè)矩形波的頻譜函數(shù)，并作振幅頻譜與相位頻譜圖。

圖 6-4-1

解：?jiǎn)蝹€(gè)矩形波的頻譜函數(shù)為：

它的幅度頻譜與相位頻譜如圖6-4-1b、c所示。

從振幅頻譜圖上可見(jiàn)，矩形脈沖信號(hào)所包含的頻率分量隨頻率增大而很快減小，信號(hào)主要成份集中于之間，即頻率寬度為。如果脈沖寬度變窄，即值變小，則信號(hào)主要頻率分量所占的頻率范圍就變大。反之當(dāng)脈沖變寬，值變大，則其主要頻率分量范圍就變小。對(duì)于一個(gè)較窄的脈沖信號(hào)，如果電路要使它通過(guò)，則電路的特性必須能使較大頻率范圍的所有信號(hào)都能通過(guò)。傅里葉變換在信號(hào)分析與處理中有重要意義。