復(fù)雜電磁環(huán)境預(yù)測(cè)系統(tǒng)設(shè)計(jì)與實(shí)現(xiàn)

1.2 自然電磁輻射對(duì)電磁環(huán)境的影響

自然電磁輻射最重要的就是熱噪聲。熱噪聲是穩(wěn)定上升到絕對(duì)零度（開(kāi)氏溫標(biāo)K,0 K=-273 ℃）以上時(shí)激發(fā)的電子隨機(jī)運(yùn)動(dòng)引起的。它可以像其他電磁能量那樣產(chǎn)生輻射，特性是高斯白噪聲，分布在每個(gè)頻率上。噪聲功率表達(dá)式為：

工程應(yīng)用中，為分辨小信號(hào)一般采用式（1）的對(duì)數(shù)并乘以10的形式，于是得到噪聲功率為：

1.3 無(wú)線(xiàn)電磁波的傳播

無(wú)線(xiàn)電磁波在傳播過(guò)程中主要遭受到的損耗是擴(kuò)散損耗、路徑損耗和吸收損耗。擴(kuò)散損耗主要是無(wú)線(xiàn)電磁 波的球面效應(yīng)（惠更斯原理）產(chǎn)生的損耗。路徑損耗是無(wú)線(xiàn)電磁波在傳播中遇到障礙物時(shí)產(chǎn)生的損耗。吸收損耗主要是無(wú)線(xiàn)電磁波受到大氣中水和氧氣引起的損耗。 由于高頻才出現(xiàn)吸收損耗，一般來(lái)說(shuō)不考慮電磁波的吸收損耗。對(duì)于自由空間來(lái)說(shuō)，電磁波因擴(kuò)散（見(jiàn)圖3）形成的自由空間損耗為：

電磁波的自由空間損耗與電磁波傳播的頻率和距離密切相關(guān)。它決定了無(wú)線(xiàn)電發(fā)射臺(tái)站對(duì)某一地理位置的最大場(chǎng)強(qiáng)的預(yù)測(cè)，影響到無(wú)線(xiàn)電臺(tái)站間部署的位置、使用的頻率和發(fā)射的功率等參數(shù)。最大場(chǎng)強(qiáng)預(yù)測(cè)公式為：

比較典型的有Egli模型，Okumura-Hata模型，CCIR（ITU-R）公式，Ibrahim-Parsons 模型，COST 231-Hata 模型，Lee模型等。

在構(gòu)成復(fù)雜電磁環(huán)境的多個(gè)無(wú)線(xiàn)電的第i 個(gè)輻射源，它在某一位置j 產(chǎn)生的最大場(chǎng)強(qiáng)為：

這樣遍歷所考慮的輻射源集合的每個(gè)元素，即i ={1,2,3,…，N} 就可以知道各輻射源對(duì)某一個(gè)地理位置電磁環(huán)境構(gòu)成的影響。

2 基于PE的復(fù)雜電磁環(huán)境預(yù)測(cè)方法

拋物型方程（Parabolic Equation,PE）是從基本的麥克斯韋方程組經(jīng)嚴(yán)格推導(dǎo)，分離掉時(shí)間因子和后向傳播分量后得來(lái)的，并且方程中包含了折射效應(yīng)和繞射效應(yīng)，滿(mǎn)足全波解 的要求，通過(guò)PE 方程能夠很好地解決直、繞射和散射等過(guò)程對(duì)電磁波傳播的影響，從而給出電磁場(chǎng)強(qiáng)預(yù)測(cè)的確定解。

在線(xiàn)性、各向同性的均勻媒質(zhì)中，E 和H 滿(mǎn)足的麥克斯韋方程的微分形式如下：

上述方程組中，μ 是磁導(dǎo)率，ε 是電容率，σ 是電導(dǎo)率。

根據(jù)取旋度與求導(dǎo)法則得：

式（7）稱(chēng)為電場(chǎng)的一般波動(dòng)方程。

研究二維坐標(biāo)下的電磁波傳播特性。即為在x-z直角坐標(biāo)系內(nèi)建立電磁波傳播模型，其中x 代表水平傳播方向，z 代表垂直傳播方向，如圖4所示。