波導(dǎo)縫隙天線(xiàn)的設(shè)計(jì)仿真

0 引言

波導(dǎo)縫隙陣列天線(xiàn)口徑幅度易于控制，具有輻射效率高，方向性強(qiáng)，結(jié)構(gòu)緊湊等特點(diǎn)，而且容易實(shí)現(xiàn)低副瓣乃至極低副瓣，因此在雷達(dá)和通信領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用。高頻仿真軟件HFSS在電磁仿真領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用，有著高仿真精度、高穩(wěn)定性的特點(diǎn)。使用HFSS 的3D建模功能，可以很容易解決簡(jiǎn)單的模型創(chuàng)建問(wèn)題，但是對(duì)于復(fù)雜天線(xiàn)結(jié)構(gòu)模型的建立，沒(méi)有特別有效的方法，使得建模過(guò)程十分繁瑣耗時(shí)，而且容易出錯(cuò)。利用HFSS 提供的VBScript腳本功能，可以對(duì)軟件進(jìn)行二次開(kāi)發(fā)，以VBScript作為接口，利用Matlab調(diào)用HFSS協(xié)同建模仿真，可以簡(jiǎn)化模型建立的操作，節(jié)約設(shè)計(jì)時(shí)間。

本文提出了一套波導(dǎo)縫隙天線(xiàn)的快速建模方法，設(shè)計(jì)了一個(gè)波導(dǎo)寬邊裂縫陣列天線(xiàn)。并以此波導(dǎo)縫隙天線(xiàn)為例，應(yīng)用Matlab協(xié)同HFSS建立模型仿真，對(duì)仿真結(jié)果進(jìn)行了分析。

1 基本理論

波導(dǎo)縫隙天線(xiàn)是在波導(dǎo)寬壁或窄壁上開(kāi)縫的天線(xiàn)，波導(dǎo)中傳輸?shù)碾姶挪梢酝ㄟ^(guò)縫隙向外界進(jìn)行輻射。

通常有寬邊偏置縫、寬邊傾斜縫、窄邊傾斜縫隙這幾種開(kāi)縫形式。根據(jù)波導(dǎo)終端的形式不同，波導(dǎo)縫隙陣天線(xiàn)可以分為行波陣和駐波陣。行波陣的波導(dǎo)終端接吸收負(fù)載，單元間距稍大或稍小于λg /2 ,駐波陣在距離終端λg /4 處接短路滑塊，單元間距均為λg /2 ,本文設(shè)計(jì)的就是一個(gè)波導(dǎo)駐波陣天線(xiàn)。

1.1 波導(dǎo)縫隙天線(xiàn)理論分析

波導(dǎo)上的輻射縫隙向外界輻射能量，引起波導(dǎo)負(fù)載的變化，應(yīng)用傳輸線(xiàn)理論分析波導(dǎo)的工作狀態(tài)比較方便，將相應(yīng)的縫隙等效成與傳輸線(xiàn)串聯(lián)的阻抗或并聯(lián)的導(dǎo)納，再建立對(duì)應(yīng)的等效電路模型，進(jìn)而可以求出各個(gè)縫隙的等效阻抗或?qū)Ъ{。Stevenson 等效電路法，就是根據(jù)傳輸線(xiàn)理論和波導(dǎo)模的格林函數(shù)導(dǎo)出矩形波導(dǎo)縫隙的計(jì)算公式。圖1所示為波導(dǎo)寬邊縱向偏置縫隙及其等效電路。

歸一化等效諧振電導(dǎo)為：

對(duì)比軟件仿真與式(1)計(jì)算結(jié)果誤差在10-2數(shù)量級(jí)，由此可見(jiàn)應(yīng)用式(1)計(jì)算精度可以滿(mǎn)足設(shè)計(jì)要求。

1.2 波導(dǎo)縫隙駐波陣設(shè)計(jì)

按泰勒分布加權(quán)各縫隙激勵(lì)幅度，副瓣電平Ro ,設(shè)計(jì)N 單元波導(dǎo)寬邊偏置縫隙陣天線(xiàn)。由副瓣電平Ro確定參數(shù)A :

因此，由式(2)可以計(jì)算出符合泰勒分布的各個(gè)縫隙的激勵(lì)幅度值an ,代入到式(3)中：

求出各個(gè)縫隙的歸一化電導(dǎo)g ,再將求出的歸一化電導(dǎo)值代入式(1)中，從而可以得出各個(gè)縫隙的偏移量。

2 Matlab 協(xié)同HFSS 建模仿真

設(shè)計(jì)一個(gè)中心頻率為10 GHz,SLL=-25 dB,nˉ =4,N = 21的波導(dǎo)縫隙陣天線(xiàn)。由式(1)~式(3)綜合出各個(gè)縫隙的激勵(lì)幅度an ,縫隙偏移量d .縫隙的諧振長(zhǎng)度可以通過(guò)HFSS仿真出來(lái)，仿真模型如圖2所示，縫寬設(shè)置縫隙長(zhǎng)度l 為掃描變量，滿(mǎn)足im(Y ) = 0 時(shí)的l 值即為縫隙諧振長(zhǎng)度。