一種處理金屬和介質(zhì)混合結(jié)構(gòu)連接邊界的新方法

同理，在區(qū)域R2中的電場(chǎng)和磁場(chǎng)可以表示為：

和內(nèi)表面電流是獨(dú)立的；在介質(zhì)面處切向電場(chǎng)和磁場(chǎng)連續(xù)，介質(zhì)面上沒(méi)有真實(shí)的表面電流和磁流存在，因此：

由金屬表面切向電場(chǎng)為零和介質(zhì)表面切向電場(chǎng)、磁場(chǎng)連續(xù)的邊界條件，可得：

式(11)～(14)被稱之為PMCHW(Poggio，Miller，Chang，Harrington，Wu)方程組。將模型表面用三角面元近似，采用RWG基函數(shù)將面電流和面磁流展開(kāi)，根據(jù)Galerkin方法可以得到上述方程組的矩陣方程。

2 金屬面和介質(zhì)面的連接邊界處理
定義金屬表面和介質(zhì)表面連接邊界為在對(duì)模型進(jìn)行三角形面元表面近似后，則以連接邊界為公共邊的一對(duì)三角形分別屬于金屬面和介質(zhì)面。連接邊界處的外表面電流和內(nèi)表面電流如圖2所示。由于金屬面上沒(méi)有磁流存在，因此由連續(xù)性條件可知，與金屬面相接的介質(zhì)面處亦不存在磁流。介質(zhì)面的等效電流和金屬面電流有如下關(guān)系：

又因?yàn)榻橘|(zhì)面上沒(méi)有真實(shí)的表面電流存在：

，故切向磁場(chǎng)也是連續(xù)的。因此，在連接邊界處的金屬面上，其表面電流、電場(chǎng)和磁場(chǎng)呈現(xiàn)的特性與介質(zhì)面相同。仍可在以連接邊界為公共邊的金屬三角形面元和介質(zhì)三角形面元上定義RWG基函數(shù)。
這樣，可以將所有的三角形公共邊劃分為三類：
(1)金屬公共邊。在這些公共邊上定義金屬面電流密度，包含所有金屬面內(nèi)部的公共邊，公共邊總數(shù)為Nc，由于金屬內(nèi)、外表面電流是獨(dú)立的，則金屬面上電流未知數(shù)為2Nc。
(2)介質(zhì)電公共邊。在這些公共邊上定義介質(zhì)面電流密度，包含所有的介質(zhì)面內(nèi)部的公共邊和連接邊界公共邊，未知數(shù)為Nd+Nj，其中Nd為介質(zhì)面內(nèi)部的公共邊數(shù)目，Nj為連接公共邊數(shù)目。